第267章 完整解存在且永恒光滑（2 / 3）

，一小时报告的规定时间早已结束，但全场没有一个人提出异议，包括一会要在这个分会场进行下一场报告的英国著名数学家——唐纳森。

    甚至他本人就在第一排坐着，正在纸上计算着什么，比谁听的都认真。

    就连组委会也没有人出来干预，他们唯一做的事，就是当洛珞在最后一张白板写到一半的时候，他们以最快的速度抬了两张新的过来。

    生怕耽误一丁点洛珞的思路。

    各种各样的报告会每年都有一大堆，甚至国际数学家大会也不过是四年一次，但七大千禧难题现场解答的过程，如果错过了，可能这辈子都未必会有第二次机会了。

    这场报告开始时，座位被已然坐满，而此刻过道上也挤满了人，许多学者或站或坐于阶梯间，空气中弥漫着一种近乎凝滞的期待。

    \mu_e(\mathbf{x}，t)=\int_{B_\delta(\mathbf{x})}\kappa(s)|\omega(s，t)|， ds /|B_\delta|

    涡丝曲率加权能量密度

    他指尖重点敲在这个位置，白板发出沉闷回响：

    “现在，问题焦点在此——湍动能的核心输送通道在涡丝缠绕点反复断裂，导致拉伸项像脱缰野马。”

    笔锋凌厉指向拉伸项：|\omega \cdot abla \mathbf{u}|_{L^\infty}

    斯梅尔枯瘦的手指微微发颤。

    这位以攻克高维猜想闻名于世的老人，此刻浑浊眼底掀起了风暴。

    他认出了那个死结：多重涡丝缠绕点形成的$\delta_B$-奇点簇，就像无数能量陷阱组成的致命星环。

    在过去五十年间，它们吞噬了所有攻击N-S方程的勇气。

    布尔甘抓起膝头皱巴巴的稿纸，在上面潦草勾画洛珞标记的“手术点”。

    当笔尖尝试描绘奇点簇的拓扑结构时，他手一抖，稿纸撕开一道裂痕——他猛然顿悟洛珞为何称特征量$\mu_e$是缝合时空的关键，曲率权重如同在能量纤维上穿针引线！

    “拓扑分解只是基础”

    洛珞声音陡然拔高。

    在黏性项“-u \Delta \mathbf{u}”上狠狠画圈：

    “黏性系数$u$不是被动盾牌——”

    他转身，笔尖撕裂空气写下终极耦合式：

    \frac{d}{dt}|\omega(t)|{L^\infty}\leq C \mu_e(t)|\omega(t)|{L^\infty}-u \mathcal{D}(\mu_e， t)|abla \omega|_{L^2}^2

    \mathcal{D}(\mu_e， t):=\sup_{au \in (0，t)}au^{1/2}|abla imes (\omega \cdot abla \mathbf{u})|{L^\infty(B{au^{-1/2}}(x_0))}

    “轰——！”

    会场如同引爆了思维炸弹。

    所有人的目光都死死聚焦在那个微小却重于泰山的符号上。

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